介質中的靜磁學

　　類似介質中的靜電學，假設一個外加磁場在介質分布中，介質中之原子，將因外磁場之作用，產生磁偶極，使介質帶有磁性。引進磁化強度向量V-M之觀念， V-M表示的是每單位體積之介質，因外加磁場作用所產生的磁偶極。磁性的產生也會使介質內部形成磁化電流密度V-Jm，介質表面形成磁化面電流密度V- Km，兩者皆與V-M有關。考慮磁化強度後，Ampère定律之形式變的複雜了些，所以一般引入H向量V-H＝(1/4πk`)V-B－V-M，讓形式簡單些。
　　介質中的靜磁學之形式為▽．V- B＝0與▽×V- H＝V-Jf，其中V-Jf稱為系統的自由電流分布，是外加的，非外磁場所造成的。實驗室中測量系統的自由電流是方便的，所以實驗室中求系統的H場較容易。
　　在兩介質交界面上有V-H1||－V-H2||＝V-Kf與 B1⊥－B2⊥＝0。，其中V-Kf為交界面上的自由面電流分布。靜磁能不存在。
　　磁化強度向量V- M，在介質靜磁學扮演著相當重要的角色，與介質靜電學類似，常引入磁化係數χm，一般是二階張量χm，可分析一些χm之情況，如：線性或非線性、各向同性或各向異性與均勻或非均勻等介質情況。還有順磁性、反磁性與鐵磁性之觀念。此處也省略不多說。