靜電學之內容

　　由前文討論知，靜電學之理論基礎為：V-E(V-r)＝k∫ρ(V-r’)V-G(V-r,V-r’)dV’與V-F＝qV-E；或▽．V-E＝ 4πkρ與▽×V-E＝0，V-E可線性疊加與V-F＝qV-E；或▽^2V＝－4πkρ與V-F＝－q▽V，等以上三種等價表示。即靜電學的核心為解出靜電場V-E或靜電位V。
　　形式知道後，剩下的就看具體內容來解靜電場或靜電位。最直接的就是求靜電場的積分，但可以積分的情況，通常都是簡單且理想的例子。如果考慮的系統有高度的對稱性，則可利用：∮V-E．dV-S＝4πkQ(Gauss定律積分形式)，其中積分∮()dV-S為對選取的Gauss封閉曲面作積分，Q為曲面內的總電荷，可較容易的求出系統的電場。
　　由V-E＝－▽V，可定義V＝－[∫∞→V-r] V-E．dV-r’，故知V-E可求出靜電勢V。一般有ΔV＝－[∫－→＋] V-E．dV-r>0，電荷由高電位到低電位的方向運動，此也是等式V-E＝－▽V加入一個負號的原因。常稱ΔV為電位差或電壓。在處理電容系統時會用到。
　　因為靜電勢是純量函數，比向量函數電場更方便與容易處理，所以只要可以求V，則可由V-E＝－▽V來求出靜電場。由Poisson方程：▽^2V＝－ 4πkρ，解形式V(V-r)＝k∫ρ(V-r’)/|V-r－V-r’|dV’。所以可直接求積分解V，或解Poisson方程，並藉由唯一性定理來保證解的存在與唯一。有時視情況，可以用鏡像法來猜出解的形式，但解的形式其實不容易猜出。如果考慮的區域遠離電荷分部區域的話，可利用電多極展開將積分化成電荷、電偶極、電四極與電八極等的來近似描述。
　　除上述內容外，加上介質交介面的邊界情況與靜電能，即是一般靜電學中所討論的內容，此是屬於真空情況的理論，之後才會介紹一般介質中的靜電學理論。