靜磁學之內容

　　實驗上發現，兩條通相反電流的導線，會互相排斥，且此作用力不是電力，而是磁力。近一步研究發現磁力V-F＝qV-v×V-B，表示在磁場分佈運動的帶電粒子受到的力，由此可知磁力總和運動方向垂直，故不作功。
　　考慮電荷連續流動之情況，靜電學中的電荷守恆(全域)，推廣成為連續性方程(局域)，而有▽．V-J＋Dtρ＝0。其中V-J稱為(體)電流密度，為單位時間通過單位截面積的淨電荷量。所以在靜電時Dtρ＝0，而有▽．V-J＝0，即穩定電流情況，故靜電系統與靜磁系統等價。在狹義相對論中會說明，在兩個相對運動的慣性座標系上，討論靜電磁系統時，所得到的兩種不同描述。
　　靜磁學，由Biot-Savart定律出發，為經驗定律。有類似靜電場的形式，V-B(V-r)＝k`∫V-J (V-r’)×V-G(V-r,V-r’)dV’。為▽．V-B＝0(磁Gauss定律)與▽×V-B＝4πk`V-J(Ampère定律之微分形式)之解。如考慮的系統有高度對稱性，則可由∮V-B．dV-r＝4πk`I(Ampère定律之積分形式)，其中積分∮()dV-r為對選取的封閉曲線作積分，I為封閉曲線內的總電流。
　　所以靜磁學之理論基礎為：V-B(V-r)＝k`∫V-J (V-r’)×V-G(V-r,V-r’)dV’與V-F＝qV-v×V-B。或▽．V-B＝0與▽×V-B＝4πk`V-J，V-B可線性疊加與V-F＝qV-v×V-B。
　　如空間存在一個面電流分佈V-K之交界面，類似的有，平行交界面之靜磁場分量不連續，即V-B1||－V-B2||＝4πk` V-K；垂直交界面之靜磁場分量連續，即B1⊥－B2⊥＝0。